K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 1
K. R. Schubert, TU Dresden
XXXVII. Arbeitstreffen „Kernphysik“, Schleching, 9 /3 /06
Zur Spektroskopieschwerer Mesonen
Reflexionen, cs - Mesonen, LS - und jj - Kopplung, Neues zu cc - und bb
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 2
Peaks - Freude jedes Physikers
2006BABARπKD000.300 0 m±→
1
( )2003BELLE
ππ/J3872X36 −+→ ψ
3
2006BABARπDB000.25 0 ±± →
2
( )2005BABAR
ππ/J4260Y125 −+→ ψ
4
Entdeckungen in Produktion (1,2,3) oder Formation (4),1: e+e-→D0+x, 3: B+→X(3872)+K+, 4: e+e-→Y(4260).
1983CLEOπD104 s
±± → φ
7
2003BABARπDD1267 0s
*s0 →
8Unabhängige
Entdeckung 1974
des ersten cc:
p+Be→J(3097)+x,
e+e-→ψ(3097). 2003CLEO
πDD41 0*ss1 →
9
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 3
Fallen
... warten überall in der Experimentalphysik, z. B.
(1) zu kleine Statistik oder fehl-abgeschätzter Untergrund,
(2) Pannen bei der Datenerfassung,
(3) Reflexionen.
zu (1) ein 30 Jahre altes Beispiel von Leon Lederman,
zu (2) ein Beispiel aus DASP-2 von 1978,
zu (3) dann gleich mehr;
deren Untersuchung ist heute Pflicht in jeder
Analyse der Mesonenspektroskopie.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 4
Namensgeber für das erste bb-Meson
D.C. Horn et al (Gruppe L. Lederman), PRL 36(1976)1236p + Be → e+e- + x, Ep = 400 GeV
„We are aware of the needfor confirmation“.
τ (1975) → b [ H.Harari ] ?
Die 12 Ereignisse bei 6 GeV haben σB = (5.2 ± 2.0) 10-36 cm2 /Nucleon.Ein „Toy Monte Carlo“ gibt P = 2%für eine Untergrund-Fluktuation.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 5
Das richtige Y(1S) in Produktion & Formation
Lederman auf der Budapester
EPS-KonferenzJuli 1977
W. R. Innes et alPRL 39(1977)1240
p + Cu,Pt → µ+µ- + xEp = 400 GeV
S. W. Herb et alPRL 39(1977)252
Auf Initiative von H. Schopper
Sept.77 - März 78Umbau des e+e-
Ringes DORISvon 7 auf 9,5 GeV,
alte DetektorenPLUTO & DASP-2
9/5/78:
C.W.Dardenet al
PL 76B, 246
m=(9.457±0.010)GeV
Γee = (1.3 ±0.4) keV
DASP-2e+e- → xKRS, privat
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 6
Was ist eine Reflexion?
in der Hadronen-Spektroskopie die Vortäuschung eines (neuen) Teilchens durch unvollständige Rekonstruktion eines anderen (schon bekannten) Teilchens,bzw.eine der Gemeinheiten, die die Natur für Experimentatoren bereithält.
1983CLEOπD104 s
±± →φ
7
m = (1970± 5 ± 5) MeV
S > 5 σ.
Ein erstes Beispiel:
Ds-Mesonen 11S0 cs in
ihrem Zerfall in K*0(896) K+
Nach der Entdeckung durch
CLEO 1983 im Zerfall Ds → φ π
Bestätigung 1984 durch ARGUS
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 7
Reflexionen, erstes Beispiel
unpublishedSuche nach e+e- → Ds(1970)→ φπ, φ3π, K*K
Stärkstes Signalin K*(→Kπ)K
π+ K+
cos θK>0.5
cos θK∈(0,0.5)
cos θK∈(-0.5,0)
Aber:
etwa die Hälfte vorgetäuscht durch D+(1870) → K*(→Kπ)πmit π, die als K fehl-identifiziert wurden.
D+→K0*π+
Mini Monte Carlo:
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 8
... und was daraus geworden ist
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 9
Reflexionen, zweites Beispiel
Suche des hc(11P1cc) in B+ → (J/ψ π0)K+ mit BABAR :
B-Mesonenzerfälle sind Produzent für cc-Zustände, B → J/ψ + x seit 1985 bekannt (ARGUS).
BELLE 2002, B+ → (KsKπ)K+ :
ηc(2S)
21S0cc
ηc(1S)
11S0cc
∆m vs. mES mES m(Kπ0) m(J/ψ π0) mit K* veto
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 10
Suche des hc (11P1 cc) in B+ → (J/ψ π0)K+ (2)
Monte Carlo für cosθγ in hc→J/ψ π0,
π0→γγ.
Monte Carlo für cosθγ in χc1→J/ψ γ,
mit extra γ als hc→J/ψ π0
rekonstruiert.
cosθγ in Datender Signalregion:
m(J/ψ π 0) in Datennach cosθγ cut: Reflexion!
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 11
Reflexionen, Schlussbemerkung
Heute ist das Studium aller möglichen Reflexionen
ein MUSS in der Mesonenspektroskopie.
Praxis in e+e--Vernichtungs-Experimenten:
„Generisches Monte Carlo“,
Simulation aller bekannten Reaktionen, Zerfälle und
Folgezerfälle bei gegebener e+e--Energie mit mindestens
dreifacher Ereigniszahl der analysierten Daten.
Dazu gehört ständige Aktualisierung des Monte Carlo.
Verbleibende Falle:
Vortäuschen eines neuen Teilchens oder einer neuen Zerfallsmode
durch andere unbekannte Teilchen oder Zerfallsmoden.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 12
Mit etwas Systematik: Die cs-Mesonen
⇒
S
I3
S
I3
C
D0
Ds
D+
D0D-
Ds
ηc
9+7=16, hier die 16 Grundzustände mit
L=S=J=0, P= -1, die 4 zentralen auch C= -1:
Gerson Goldhaber (SLAC-LBL) 1976, e+e-: Entdeckung des D0 = 11S0cʉ
Marcello Piccolo (SLAC-LBL) 1976, e+e-: Entdeckung des D+ = 11S0cd
Elliot Bloom (Crystal Ball) 1980, e+e-: Entdeckung des ηc = 11S0cc
Sheldon Stone (CLEO) 1983, e+e-: Entdeckung des Ds = 11S0cs
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 13
Der Grundzustand Ds
Q(Ds) = +1, Q(Ds) = -1, I=0, m = (1968.3±0.5) MeV, τ = (490±9) fs.
Zerfällt nur durch schwache Ww, ca. 30 Moden bekannt, hier Beispiele:
c s
s s
Ds
W+
e+
νe
φ
c s
s s
Ds
W+
u
d
φ
π+
c d
s s
Ds
W+
u
d
K*0
π+
c s
s s
Ds W+
K+
K*0 d
u
c
s
DsW+
ντ
τ+
BF = 6%BF = 3%
BF = 2% BF = 4% BF = 6 .10-3
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 14
Der erste angeregte Zustand Ds*
m = (2112.1±0.7) MeV, Γ < 1,9 MeV. Entdeckt 1984, TPC@PEP, e+e-
Zerfällt dominant elektromagnetisch, Ds* → Ds γ mit BF ~ 95% c
s
Ds
γ
Ds*Zweite Zerfallsmode Ds* → Ds π0
CLEO2 1995 mit BF = (6 ± 3)%
m(φπ+γ)-m(φπ+)
anti-π0-Schnittm(φπ+π0)-m(φπ+)
cos θγ < 0,85
BABAR,PRD 72(2005)091101R
Dresdner Dissertation, Martin Dickopp:
BF(Ds* → Dsπ0) = (5,8 ± 0,5 ± 0,6)%
Isospin-verboten, η-π0-Mischung?
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 15
Die p-Wellen-Zustände des cs
0- 1- 0+ 1+ 2+
*
Status
2003: Vorsicht:
cc-Zustände sind
Eigenzustände
zu C, cs nicht.
Zwei 1+
Zustände Ds1
analog zu
hc (11P1cc)
und
χc1 (13P1cc).
JPC(hc) = 1+ -
JPC(χc1) = 1++
JP(beide Ds1) = 1+, Mischung
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 16
Ds1(2536) und Ds2*(2573)Ds1(2536) 1989 von ARGUS in e+e- entdeckt, zerfällt in D*0K+ und D*+K0
m = (2535,3 ± 0,5) MeV, Γ < 2,3 MeV,
DK / D*K < 0,12,
Zerfall in D*K durch erlaubte s-Welle 1+ → 1- (L=0) 0-,DK braucht p-Welle, 1+ → 0-(L=1)0- Paritäts-verboten.
Ds2*(2573) 1994 von CLEO in e+e- entdeckt, zerfällt in D0K+,m = (2573,5 ± 1,7) MeV, Γ = (15 ± 5) MeV, D*K / DK < 0,33,
Zerfall in DK durch erlaubte d-Welle 2+ → 0-(L=2)0-
D*K mit p-Welle, 2+ → 1-(L=1)0- Paritäts-verboten.
*
Beide Massen in guter Übereinstimmung mit Potentialmodellen.
Deshalb Ds0* wg. Zerfall in DK [0+ → 0-(L=0)0-] mit Γ ≈ 100 MeV erwartet.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 17
Das unerwartete Ds0*(2317)
...et al, BABAR, e+e-(E*=mY4S)→ (K+K-π+)π0+x, p*(KKππ)>2.5 GeV/c
Schmaler Peak (Γ<10 MeV)
in Dsπ0 mit m = (2317±3) MeV,
schmal, weil Isospin-verboten
und unter der DK-Schwelle.
*
DK
2,6
2,4
2,2GeV
Ds0(2317)
0+ 1+ 2+
*
D*K
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 18
Reflexion? Welches JP?
PRL 90(2003)242001 Keine Reflexionen im MC e+e- → c + c
Aus dem Entdeckungsvortrag von Antimo Palano (U Bari):
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 19
Reflexion eines unbekannten Zustands?
PRL 90(2003)242001
Dsγ
Dsγγ
Dsγπ0
2317
2112
mit Dsγ =
Ds*(2112)
ups! eingereicht 11.4.2003,
CLEO am 28.5.2003:PRD 68(2003)032002
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 20
CLEOs Entdeckung des Ds1(2460)
PRD 68(2003)032002 Diese Entdeckung
Ds1(2460) → Ds*π0 basiert auf weniger Events
als die erste Beobachtung durch BABAR,
enthält aber alle Reflexionen 2317 ↔ 2460.
BABAR
Dsπ0*
CLEO Dsπ0*
BELLE publiziert
2317 und 2460
noch 2003,
BABAR das 2460 erst 2004.
Die wechselseitigen Reflexionen beider Zustände sind sehr komplex.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 21
Ds1(2460) leckt ins Ds0*(2317)
kein Ds1(2460)→Dsπ0
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 22
Ds0*(2317) leckt ins Ds1(2460)
m(Dsπ0γ) GeV
Biplot von Ds γ π0
Kombinationen:
m(Dsγ)GeV
Ds1(2460)Ds0*(2317) + γ
Ds*+π0
m(Dsπ0) GeV
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 23
Reflexionen im Griff. Zwei Zustände mit JP=?0+ L=0
2317 → Dsπ0 (0-0-), JP = 1- L=12+ L=2
1+ L=02460 → Ds
*π0 (1-0-), JP = 0-,1-,2- L=11+,2+,3+ L=2
2317 → Ds γ
wie für J=0 erwartet
2460 → Ds γ beobachtet
schließt J=0 aus
JP(2317) = 0+,1-,2+ ...
JP(2460) = 1+,1-,2+,2- ...Jeweils
4 B-Moden,
B+ und B0,
D und D*
Mehr Information durch
B-Mesonen-Zerfälle,
BELLE als Pionier
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 24
Helizitätsanalysen in B-Mesonen-Zerfällen
B → D Ds*(2317), nur D mit J=0, nicht D* mit J=1
Ds*(2317) wird, falls nicht J=0, polarisiert erzeugt.
Ds*(2317) → Ds(J=0) π0(J=0)
20*cos
dJ
h
YdN
∝θ
J* = Spin des 2317 zeigt sich in
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 25
Ds*(2317) = Ds0*
J = 0, JP =0+
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 26
Helizitätsanalyse von B → D Ds(2460)
mit dem Folgezerfall Ds(2460) → Ds γ
J (Ds2460) = 1, JP = 1+, 1- ?
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 27
mit dem Folgezerfall Ds(2460) → Ds*π0
Belle
L = 0, JP = 1+
L = 1, JP = 0-, 1-, 2-
JP(Ds2460) = 1+, Ds(2460) = Ds1
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 28
Das Spektrum des cs-Systems
*0- 1- 0+ 1+ 2+
*
Status
2005: 1+→0-0- JP-verboten
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 29
Statt vieler Spekulationen nur eine
Sind 2317 und 2460 zwei zusätzliche cs-Zustände,
zusätzlich zu den Potentialmodell-Zuständen 0+(~2480), 1+(~2580),
oder sind es diese mit richtig-verstandener QCD?
Experimentell nicht leicht zu beantworten, denn 2580 → D*K und
2480 → DK wären s-Wellen-Zerfälle aus sehr breiten Zuständen,
2317, 2460 sind schmal, weil ihre Zerfälle I-verboten oder elmagn. sind.
Ihre niedrigen Massen lassen sich (qualitativ) in der effektiven QCD von
Systemen mit einem schweren und einem leichten Quark verstehen.
Diese Systeme werden in jj-Kopplung beschrieben; chirale Symmetrie
leichter Quarks erzwingt Ähnlichkeit von jP = 1/2+ und 1/2-.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 30
LS- und jj-Kopplung von Drehimpulsen
kennt jeder, der Atomphysik gehört oder gelesen hat:
In leichten Atomen dominiert LS-, in schweren jj-Kopplung,
verschiedene Spektroskopie von Zuständen und Übergängen.
Positronium und cc werden in LS-Kopplung beschrieben (s. K. Peters),
s(c)+s(c) = S = 0 oder 1, L = rel.Bahndrehimpuls, L+S = J,
P = (-1)L+1, C = (-1)L+S, ηc(11S0) → γ γ, γ∗ → J/ψ(13S1).
6 Zustände mit n=1, L=0 und 1 in der üblichen Notation 2S+1W[L] J (JPC):
L=0, S=0: 1S0(0-+), S=1: 3S1(1--).
L=1, S=0: 1P1(1+-), S=1: 3P0(0++), 3P1(1++) ,3P2 (2++).
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 31
LS- und jj-Kopplung (2)
6 Zustände in LS-Kopplung: L=0, S=0: 1S0(0-+), S=1: 3S1(1--).
L=1, S=0: 1P1(1+-), S=1: 3P0 (0++), 3P1 (1++), 3P2 (2++).
Schwer-Leicht-Systeme lassen sich besser in jj-Kopplung beschreiben,
ℓ1 + ½ = j1, P1 = Pq (-1)ℓ1, ℓ2 + ½ = j2, P2 = Pq (-1)ℓ2, J = j1+ j2 , P = P1P2 .
6 Zustände mit n=1, ruhendem qschwer (jP = ½-) und mit ℓ = 0 und 1
bewegtem qleicht (ℓ = 0: jP = ½+, ℓ = 1: jP = ½- und 3/2 -):
½- ½+ → 0-, 1-, ½- ½- → 0+, 1+, ½- 3/2 - → 1+, 2+ .
Schwer-Leicht-Systeme in LS-Kopplung: 0-, 1-, 0+, 1+ (1P1), 1+ (3P1), 2+ .
4 der 6 sind in LS- und jj-Kopplung identisch, nur die beiden 1+ sind
Linearkombinationen der beiden anderen 1+ (jeder kennt die Clebschs).
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 32
jj-Kopplung und Chirale Symmetrie
½- ½+ → 0-, 1-, ½- ½- → 0+, 1+, ½- 3/2 - → 1+, 2+ .
Im Grenzfall m(qleicht) = 0 wird die QCD für die Bewegung der leichtenQuarks mit ½+ und ½- identisch, damit werden die Massen von 0- und 0+ gleich, ebenso die von 1- und 1+(½-½-).
*Für m ≈ 0 werdendie Massen nicht gleich,
aber die Massen derbeiden ½-½- -Zuständewerden nahe an die der
beiden ½-½+ herangezogenund damit tiefer als in
nicht-chiral-symmetrischenPotentialmodellen
∆m=358 MeV
∆m=349 MeV
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 33
Neues aus der cc-Spektroskopie
J/ψ
ψ(2S)
ηc
ψ(3770)
χc0
χc1
χc2ηc(2S) hc
hc: CLEOPRD 72(2005)092004
ηc(2S):
3 e+e--Methoden
2003
γγ, B, J/ψ recoil
hat Ihnen
Klaus Peters
erzählt ...
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 34
und noch ein 4 Wochen altes BABAR-Papier
e+e- → ϒ(4S) → B B
vollrekon-struierteZerfälle
K± + x
230 M BB, 380 k Brek ≈ 8.10-4 aller B,
Ereignisse mit isolierten K± selektiert,
Impuls der K im B-Ruhesystem
so gut bestimmt, dass daraus
ein m(x)-Spektrum folgt:
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 35
eigentlich B → D + x statt B → K + x
b c
ʉ ʉ
B-
W-
c
s
D0
xb c
ʉ ʉ
B- W-
K-
xcc c
s
N
mX
Ds Ds* Ds1(2460)
⇒ absolute BFfür B → D Xcs
⇒ absolute BF von Ds, Ds*, Ds1(2460)
BABAR
März 06
BF(2460 → Ds γ) ≈ 15%
BF(2460 → Ds*π0) ≈ 50%
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 36
und ein 2 Wochen alter CLEO-preprint
CLEO 06-02 vom 20.2.2006:
11σ Bestätigung der
BABAR-Entdeckung
e+e-→Y(4260)→J/ψπ+π-
5σ Beobachtung von
Y(4260)→J/ψπ0π0
auch Evidenz für
Y(4260)→J/ψK+K-
mit 3,7σ
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 37
und noch ein experimentelles Wort zum X(3872)
zur (qq)(qq) - Quasimolekül - Erklärung, X(3872) = DD* (oder DD*?)
liesse sich mehr berechnen, wenn bekannt wäre, um wieviel m(X3872)
größer oder kleiner ist als m(D) + m(D*).
Die Massen von D und D* sind aber nur auf ± 0.5 MeV bekannt, d. h.
die Summe auf ± 1.0 MeV. Wie geht das genauer?
Vorschlag und Programm in Novosibirsk:
e+e- (ECM auf 10-5 mit Depolarisation) → ψ(3770) → D D
mit sehr kleinen D-Impulsen, die viel genauer messbar sind als
die D-Massen. Damit: ( ) 22CM )D(2/)D( pEm −=
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 38
Neues aus der bb-Spektroskopie
(9+x)
ϒ(2S)
ϒ(1S)
ϒ(4S)
ϒ(3S)
χbJ(1P)
χbJ(2P)
(10+1)
ϒ(1D)
36
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 39
Das ϒ(1D)
von CLEO 2004 entdeckt, PRD 70(2004)032001
e+e- → ϒ(3S) → 4 γ + ϒ(1S), ϒ(1S) → ℓ+ ℓ -
35 ± 6 Ereignisse mit 4-γ-Kaskade, m(ϒ1D) = (10161,1 ± 0,6 ± 1,6) MeV
Nicht eindeutig bestimmbar, welches der drei 13DJ beobachtet wird,
J=1, 2, 3. Starke Evidenz für 13D2.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 40
Neue Messung der ϒ(4S)-Masse und -Breite
R. Waldi (Rostock) & BABAR, PRD 72(2005)032005
e+e- → Hadronen
mit Spherizitäts-Schnitt
1999, 2000, 2001
Fit an die σ(E) ergibt
Fit benötigt:
relativist. Breit-WignerModell für Γ(s)
Energie-EichungEnergie-Verschmierung
Strahlungskorrekturen
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 41
ϒ(4S)-Masse und -Breite: Modell für Γ(s)
BB Schwelle
BB
BB* Schwelle
Fit nur bis hier
Quark Pair Creation Model
Le Youanc et al, PLB 71,397
ψ(Y4S) mit 3 Knoten und
< r > = 0,35 fm
ψ(B) mit < r > = 0,5 fm
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 42
m(ϒ4S): Energie-Skala und -verschmierung
e+e- → Hadronen bei der Y(3S) - Resonanz,
deren Masse in Novosibirsk auf ± 0,5 MeV gemessen wurde
Extrapolation dieser beiden Werte von 10,35 bis 10,58 GeV
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 43
m(ϒ4S): Fitfunktion für σ(E)
Γ(E) → σ(E)
e+e- → e+e- γ → Y(4S) γ
Ewahr → < E >nach Verschmierung
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 44
ϒ(4S)-Masse und -Breite: Ergebnisse
mit systematischen Fehlern:
σm/m(1S,2S) = 310-5, σm/m(3S) = 510-5, σm/m(4S) = 1210-5.
K. R. Schubert (TU Dresden), XXXVII. Arbeitstreffen Kernphysik, Schleching, 9/3/06 45
statt einer Zusammenfassung
Herzlichen Dank fürIhr Interesse !