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-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
Rüdiger Krämer
6.7.2016
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Gliederung
1 Einführung
2 Mathematische Beschreibunganschaulichin Formeln
3 Konkrete SystemeSuperfluides HeliumSupraleitung
4 Messung der Higgs-Mode
5 Quellen
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
in Festkörperphysik meist verbunden mit Supraleitung
bekannt: Anregungen durch Symmetriebrechung (z.B.Goldstone-Bosonen)
Higgs-Mode (amplitude mode) ist massiv
Brechung U(1)-Symmetrie ⇒ ’Mexican Hat’-PotentialAusbildung von Higgs-Mode möglich
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
in Festkörperphysik meist verbunden mit Supraleitung
bekannt: Anregungen durch Symmetriebrechung (z.B.Goldstone-Bosonen)
Higgs-Mode (amplitude mode) ist massiv
Brechung U(1)-Symmetrie ⇒ ’Mexican Hat’-PotentialAusbildung von Higgs-Mode möglich
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
in Festkörperphysik meist verbunden mit Supraleitung
bekannt: Anregungen durch Symmetriebrechung (z.B.Goldstone-Bosonen)
Higgs-Mode (amplitude mode) ist massiv
Brechung U(1)-Symmetrie ⇒ ’Mexican Hat’-PotentialAusbildung von Higgs-Mode möglich
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
in Festkörperphysik meist verbunden mit Supraleitung
bekannt: Anregungen durch Symmetriebrechung (z.B.Goldstone-Bosonen)
Higgs-Mode (amplitude mode) ist massiv
Brechung U(1)-Symmetrie ⇒ ’Mexican Hat’-PotentialAusbildung von Higgs-Mode möglich
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
’Mexican Hat’
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
Ginzburg-Landau
Ginzburg & Landau : komplexer OrdnungsparameterΨ(~r , t) = |Ψ(~r , t)|e iΦ(~r ,t)
Sstatic =∫dt∫d3r [−aΨ∗Ψ + U2 (Ψ
∗Ψ)2 + ξ2(∇Ψ∗)(∇Ψ)]
Sdynamic =∫dt∫d3r{iK1Ψ∗(~r , t) ∂∂t Ψ(~r , t)− K2[
∂∂t Ψ
∗(~r , t)][ ∂∂t Ψ(~r , t)]}S = Sstatic + Sdynamic
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
Ginzburg-Landau
Ginzburg & Landau : komplexer OrdnungsparameterΨ(~r , t) = |Ψ(~r , t)|e iΦ(~r ,t)
Sstatic =∫dt∫d3r [−aΨ∗Ψ + U2 (Ψ
∗Ψ)2 + ξ2(∇Ψ∗)(∇Ψ)]Sdynamic =∫dt∫d3r{iK1Ψ∗(~r , t) ∂∂t Ψ(~r , t)− K2[
∂∂t Ψ
∗(~r , t)][ ∂∂t Ψ(~r , t)]}
S = Sstatic + Sdynamic
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
Ginzburg-Landau
Ginzburg & Landau : komplexer OrdnungsparameterΨ(~r , t) = |Ψ(~r , t)|e iΦ(~r ,t)
Sstatic =∫dt∫d3r [−aΨ∗Ψ + U2 (Ψ
∗Ψ)2 + ξ2(∇Ψ∗)(∇Ψ)]Sdynamic =∫dt∫d3r{iK1Ψ∗(~r , t) ∂∂t Ψ(~r , t)− K2[
∂∂t Ψ
∗(~r , t)][ ∂∂t Ψ(~r , t)]}S = Sstatic + Sdynamic
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
Ginzburg-Landau
Ginzburg & Landau : komplexer OrdnungsparameterΨ(~r , t) = |Ψ(~r , t)|e iΦ(~r ,t)
Sstatic =∫dt∫d3r [−aΨ∗Ψ + U2 (Ψ
∗Ψ)2 + ξ2(∇Ψ∗)(∇Ψ)]Sdynamic =∫dt∫d3r{iK1Ψ∗(~r , t) ∂∂t Ψ(~r , t)− K2[
∂∂t Ψ
∗(~r , t)][ ∂∂t Ψ(~r , t)]}S = Sstatic + Sdynamic
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
δSδΨ∗ = 0 ;
δSδΨ = 0
Ψ(~r , t)−Ψ0 ≈ δΨ(~r , t) + iΨ0Φ(~r , t) + ... ≡δa(~r , t) + iδph(~r , t) + ...
(2a + ξ2q2 − K2ω2)δa + iK1ωδph = 0−iK1ωδa + (ξ2q2 − K2ω2)δph = 0
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
δSδΨ∗ = 0 ;
δSδΨ = 0
Ψ(~r , t)−Ψ0 ≈ δΨ(~r , t) + iΨ0Φ(~r , t) + ... ≡δa(~r , t) + iδph(~r , t) + ...
(2a + ξ2q2 − K2ω2)δa + iK1ωδph = 0−iK1ωδa + (ξ2q2 − K2ω2)δph = 0
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
δSδΨ∗ = 0 ;
δSδΨ = 0
Ψ(~r , t)−Ψ0 ≈ δΨ(~r , t) + iΨ0Φ(~r , t) + ... ≡δa(~r , t) + iδph(~r , t) + ...
(2a + ξ2q2 − K2ω2)δa + iK1ωδph = 0−iK1ωδa + (ξ2q2 − K2ω2)δph = 0
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
K2 = 0 ; K1 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K21(ξq)2
keine Higgs-Mode
K1 = 0 ; K2 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K22; ω2 = (ξq)
2
K22
eine Higgs-Mode und eine Goldstone-Mode
K1 6= 0 ; K2 6= 0 ⇒ ωq=0 =√
2r+K21K2
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
K2 = 0 ; K1 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K21(ξq)2
keine Higgs-Mode
K1 = 0 ; K2 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K22; ω2 = (ξq)
2
K22
eine Higgs-Mode und eine Goldstone-Mode
K1 6= 0 ; K2 6= 0 ⇒ ωq=0 =√
2r+K21K2
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
K2 = 0 ; K1 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K21(ξq)2
keine Higgs-Mode
K1 = 0 ; K2 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K22; ω2 = (ξq)
2
K22
eine Higgs-Mode und eine Goldstone-Mode
K1 6= 0 ; K2 6= 0 ⇒ ωq=0 =√
2r+K21K2
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
K2 = 0 ; K1 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K21(ξq)2
keine Higgs-Mode
K1 = 0 ; K2 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K22; ω2 = (ξq)
2
K22
eine Higgs-Mode und eine Goldstone-Mode
K1 6= 0 ; K2 6= 0 ⇒ ωq=0 =√
2r+K21K2
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
anschaulichin Formeln
K2 = 0 ; K1 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K21(ξq)2
keine Higgs-Mode
K1 = 0 ; K2 6= 0 ⇒ ω2 = 2r+(ξq)2
K22; ω2 = (ξq)
2
K22
eine Higgs-Mode und eine Goldstone-Mode
K1 6= 0 ; K2 6= 0 ⇒ ωq=0 =√
2r+K21K2
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Superfluides Helium
H =∫d3r(|∇Ψ|2 + a|Ψ|2 + u|Ψ|4)
< Ψ >= (−a2u )1/2 = ρ
1/20
−i ∂Ψ∂t = HΨΨ(~r , t) = [ρ0 + δρ(~r , t)]
1/2e iΦ(~r ,t)
∂2
∂t2
(Φδρρ0
)= ∇
(Φδρρ0
)+∇4
(Φδρρ0
)ω2 = k2 + k4 ⇒ keine Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Superfluides Helium
H =∫d3r(|∇Ψ|2 + a|Ψ|2 + u|Ψ|4)
< Ψ >= (−a2u )1/2 = ρ
1/20
−i ∂Ψ∂t = HΨ
Ψ(~r , t) = [ρ0 + δρ(~r , t)]1/2e iΦ(~r ,t)
∂2
∂t2
(Φδρρ0
)= ∇
(Φδρρ0
)+∇4
(Φδρρ0
)ω2 = k2 + k4 ⇒ keine Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Superfluides Helium
H =∫d3r(|∇Ψ|2 + a|Ψ|2 + u|Ψ|4)
< Ψ >= (−a2u )1/2 = ρ
1/20
−i ∂Ψ∂t = HΨΨ(~r , t) = [ρ0 + δρ(~r , t)]
1/2e iΦ(~r ,t)
∂2
∂t2
(Φδρρ0
)= ∇
(Φδρρ0
)+∇4
(Φδρρ0
)ω2 = k2 + k4 ⇒ keine Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Superfluides Helium
H =∫d3r(|∇Ψ|2 + a|Ψ|2 + u|Ψ|4)
< Ψ >= (−a2u )1/2 = ρ
1/20
−i ∂Ψ∂t = HΨΨ(~r , t) = [ρ0 + δρ(~r , t)]
1/2e iΦ(~r ,t)
∂2
∂t2
(Φδρρ0
)= ∇
(Φδρρ0
)+∇4
(Φδρρ0
)
ω2 = k2 + k4 ⇒ keine Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Superfluides Helium
H =∫d3r(|∇Ψ|2 + a|Ψ|2 + u|Ψ|4)
< Ψ >= (−a2u )1/2 = ρ
1/20
−i ∂Ψ∂t = HΨΨ(~r , t) = [ρ0 + δρ(~r , t)]
1/2e iΦ(~r ,t)
∂2
∂t2
(Φδρρ0
)= ∇
(Φδρρ0
)+∇4
(Φδρρ0
)ω2 = k2 + k4 ⇒ keine Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Superfluides Helium
H =∫d3r(|∇Ψ|2 + a|Ψ|2 + u|Ψ|4)
< Ψ >= (−a2u )1/2 = ρ
1/20
−i ∂Ψ∂t = HΨΨ(~r , t) = [ρ0 + δρ(~r , t)]
1/2e iΦ(~r ,t)
∂2
∂t2
(Φδρρ0
)= ∇
(Φδρρ0
)+∇4
(Φδρρ0
)ω2 = k2 + k4 ⇒ keine Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ~k,α =
(c~k,↑c†−~k,↓
); Φ†~k,α
= (c†~k,↑c−~k,↓)
Φ~k,β =
(c~k,↓c†−~k,↑
); Φ†~k,β
= (c†~k,↓c−~k,↑)
H =∑~k,α
Φ†~k,α�~kτ3Φ~k,α+∑
~k,~k ′,~q,α,β
V (~k , ~k ′, ~q)Φ†~k+~q,ατ3Φ~k+~q,αΦ
†~k ′−~q,β
τ3Φ~k ′,β
H = HBCS + H1HBCS =
∑~k,α
Φ†~k,α(�~kτ3 + ∆~kτ1)Φ~k,α
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ~k,α =
(c~k,↑c†−~k,↓
); Φ†~k,α
= (c†~k,↑c−~k,↓)
Φ~k,β =
(c~k,↓c†−~k,↑
); Φ†~k,β
= (c†~k,↓c−~k,↑)
H =∑~k,α
Φ†~k,α�~kτ3Φ~k,α+∑
~k,~k ′,~q,α,β
V (~k , ~k ′, ~q)Φ†~k+~q,ατ3Φ~k+~q,αΦ
†~k ′−~q,β
τ3Φ~k ′,β
H = HBCS + H1HBCS =
∑~k,α
Φ†~k,α(�~kτ3 + ∆~kτ1)Φ~k,α
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ~k,α =
(c~k,↑c†−~k,↓
); Φ†~k,α
= (c†~k,↑c−~k,↓)
Φ~k,β =
(c~k,↓c†−~k,↑
); Φ†~k,β
= (c†~k,↓c−~k,↑)
H =∑~k,α
Φ†~k,α�~kτ3Φ~k,α+∑
~k,~k ′,~q,α,β
V (~k , ~k ′, ~q)Φ†~k+~q,ατ3Φ~k+~q,αΦ
†~k ′−~q,β
τ3Φ~k ′,β
H = HBCS + H1HBCS =
∑~k,α
Φ†~k,α(�~kτ3 + ∆~kτ1)Φ~k,α
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ(~r , t)→ e iΦ(~r ,t)τ3 Φ(~r , t)∇ → ∇+ iΦ(~r , t)τ3
H invariant, HBCS nicht
Vertex in τ3 -Kanal hätte ohne Coulomb-WW Pol bei ω =vF k
3für k → 0da Coulomb-WW: ω ≈ Ωp =
√4πne2
m
für Higgs-Mode Vertex in τ1 -Kanal
Energie ν durch 1 + V∑~k
�2~k
E~k (ν2
4−E2
~k)
= 0 mit E 2~k= �2~k
+ ∆2
gegeben
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ(~r , t)→ e iΦ(~r ,t)τ3 Φ(~r , t)∇ → ∇+ iΦ(~r , t)τ3H invariant, HBCS nicht
Vertex in τ3 -Kanal hätte ohne Coulomb-WW Pol bei ω =vF k
3für k → 0da Coulomb-WW: ω ≈ Ωp =
√4πne2
m
für Higgs-Mode Vertex in τ1 -Kanal
Energie ν durch 1 + V∑~k
�2~k
E~k (ν2
4−E2
~k)
= 0 mit E 2~k= �2~k
+ ∆2
gegeben
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ(~r , t)→ e iΦ(~r ,t)τ3 Φ(~r , t)∇ → ∇+ iΦ(~r , t)τ3H invariant, HBCS nicht
Vertex in τ3 -Kanal hätte ohne Coulomb-WW Pol bei ω =vF k
3für k → 0
da Coulomb-WW: ω ≈ Ωp =√
4πne2
m
für Higgs-Mode Vertex in τ1 -Kanal
Energie ν durch 1 + V∑~k
�2~k
E~k (ν2
4−E2
~k)
= 0 mit E 2~k= �2~k
+ ∆2
gegeben
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ(~r , t)→ e iΦ(~r ,t)τ3 Φ(~r , t)∇ → ∇+ iΦ(~r , t)τ3H invariant, HBCS nicht
Vertex in τ3 -Kanal hätte ohne Coulomb-WW Pol bei ω =vF k
3für k → 0da Coulomb-WW: ω ≈ Ωp =
√4πne2
m
für Higgs-Mode Vertex in τ1 -Kanal
Energie ν durch 1 + V∑~k
�2~k
E~k (ν2
4−E2
~k)
= 0 mit E 2~k= �2~k
+ ∆2
gegeben
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Superfluides HeliumSupraleitung
Supraleitung
Φ(~r , t)→ e iΦ(~r ,t)τ3 Φ(~r , t)∇ → ∇+ iΦ(~r , t)τ3H invariant, HBCS nicht
Vertex in τ3 -Kanal hätte ohne Coulomb-WW Pol bei ω =vF k
3für k → 0da Coulomb-WW: ω ≈ Ωp =
√4πne2
m
für Higgs-Mode Vertex in τ1 -Kanal
Energie ν durch 1 + V∑~k
�2~k
E~k (ν2
4−E2
~k)
= 0 mit E 2~k= �2~k
+ ∆2
gegeben
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Higgs-Mode ändert Dipolmoment nicht ⇒ nicht im optischenSpektrum sichtbar
Higgs-Mode liegt in Energielücke ⇒ nicht Raman-Streuungsichtbar
Möglichkeit: Kopplung an Ladungsdichtewelle in2D-Supraleitern
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Higgs-Mode ändert Dipolmoment nicht ⇒ nicht im optischenSpektrum sichtbar
Higgs-Mode liegt in Energielücke ⇒ nicht Raman-Streuungsichtbar
Möglichkeit: Kopplung an Ladungsdichtewelle in2D-Supraleitern
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Higgs-Mode ändert Dipolmoment nicht ⇒ nicht im optischenSpektrum sichtbar
Higgs-Mode liegt in Energielücke ⇒ nicht Raman-Streuungsichtbar
Möglichkeit: Kopplung an Ladungsdichtewelle in2D-Supraleitern
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Higgs-Mode ändert Dipolmoment nicht ⇒ nicht im optischenSpektrum sichtbar
Higgs-Mode liegt in Energielücke ⇒ nicht Raman-Streuungsichtbar
Möglichkeit: Kopplung an Ladungsdichtewelle in2D-Supraleitern
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Weitere Möglichkeit:optische Leitfähigkeitmessen bei Probe mitStörstellen
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
Messung der Higgs-Mode
Weitere Möglichkeit:optische Leitfähigkeitmessen bei Probe mitStörstellen
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
-
EinführungMathematische Beschreibung
Konkrete SystemeMessung der Higgs-Mode
Quellen
C. M. Varma, Higgs Boson in Superconductors, Journal ofLow Temperature Physics 126, 901 (2002)
D. Pekker und C. M. Varma, Amplitude/Higgs Modes inCondensed Matter Physiks, http : //arxiv .org/abs/1406.2968
http : //www .pi1.uni −stuttgart.de/publikationen/2015/ManskeDresselpublication2016.pdf
Rüdiger Krämer Higgs-Mechanismus in der Festkörperphysik
EinführungMathematische Beschreibunganschaulich in Formeln
Konkrete SystemeSuperfluides HeliumSupraleitung
Messung der Higgs-ModeQuellen
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